La polarizabilidad es la tendencia relativa de una distribución de cargas, tal como la nube electrónica de un átomo o molécula, a ser distorsionada de su forma normal por un campo eléctrico externo, que puede ser causado por la presencia de un ion cercano o un dipolo.
La polarizabilidad electrónica α {\displaystyle \alpha } está definida como la razón del momento dipolar inducido p {\displaystyle p} de un átomo al campo eléctrico E {\displaystyle E} que produce dicho momento dipolar.
α = p E {\displaystyle \alpha ={\frac {p}{E}}}
La polarizabilidad tiene las unidades SI de C·m2·V-1 = A2·s4·kg-1 pero suele expresarse más frecuentemente como volumen de polarizabilidad con unidades de cm3 o en Å3 = 10-24 cm3.
α ( c m 3 ) = 10 6 4 π ϵ 0 α ( C ⋅ m 2 ⋅ V − 1 ) {\displaystyle \alpha {\rm {{(cm^{3})=}{\frac {10^{6}}{4\pi \epsilon _{0}}}\alpha {(C\cdot m^{2}\cdot V^{-1})}}}} donde ϵ 0 {\displaystyle \epsilon _{0}} es la permitividad del vacío.
La polarizabilidad de las partículas individuales está relacionada a la susceptibilidad eléctrica media del medio por la ecuación de Clausius-Mossoti.
Obsérvese que la polarizabilidad α {\displaystyle \alpha } está definidad como una cantidad escalar. Esto implica que los campos eléctricos aplicados sólo pueden producir componentes de polarización paralelos al campo. Por ejemplo, un campo eléctrico en la dirección x {\displaystyle x} sólo puede producir un componente en x {\displaystyle x} en p {\displaystyle {p}} . Sin embargo, puede suceder que un campo eléctrico en la dirección x {\displaystyle x} produzca un componente y {\displaystyle y} o z {\displaystyle z} en el vector p {\displaystyle {p}} . En este caso, α {\displaystyle \alpha } está descrito por un tensor de rango 2, que está representado con respecto a un sistema dado de ejes (sistema de referencia) por una matriz de 3x3.
La polarizabilidad es la tendencia relativa de una distribución de cargas, tal como la nube electrónica de un átomo o molécula, a ser distorsionada de su forma normal por un campo eléctrico externo, que puede ser causado por la presencia de un ion cercano o un dipolo.
La polarizabilidad electrónica α {\displaystyle \alpha } está definida como la razón del momento dipolar inducido p {\displaystyle p} de un átomo al campo eléctrico E {\displaystyle E} que produce dicho momento dipolar.
α = p E {\displaystyle \alpha ={\frac {p}{E}}}La polarizabilidad tiene las unidades SI de C·m2·V-1 = A2·s4·kg-1 pero suele expresarse más frecuentemente como volumen de polarizabilidad con unidades de cm3 o en Å3 = 10-24 cm3.
α ( c m 3 ) = 10 6 4 π ϵ 0 α ( C ⋅ m 2 ⋅ V − 1 ) {\displaystyle \alpha {\rm {{(cm^{3})=}{\frac {10^{6}}{4\pi \epsilon _{0}}}\alpha {(C\cdot m^{2}\cdot V^{-1})}}}} donde ϵ 0 {\displaystyle \epsilon _{0}} es la permitividad del vacío.La polarizabilidad de las partículas individuales está relacionada a la susceptibilidad eléctrica media del medio por la ecuación de Clausius-Mossoti.
Obsérvese que la polarizabilidad α {\displaystyle \alpha } está definidad como una cantidad escalar. Esto implica que los campos eléctricos aplicados sólo pueden producir componentes de polarización paralelos al campo. Por ejemplo, un campo eléctrico en la dirección x {\displaystyle x} sólo puede producir un componente en x {\displaystyle x} en p {\displaystyle {p}} . Sin embargo, puede suceder que un campo eléctrico en la dirección x {\displaystyle x} produzca un componente y {\displaystyle y} o z {\displaystyle z} en el vector p {\displaystyle {p}} . En este caso, α {\displaystyle \alpha } está descrito por un tensor de rango 2, que está representado con respecto a un sistema dado de ejes (sistema de referencia) por una matriz de 3x3.